nbsp;f^{\muu}_0(x)+ d f^{\muu}_0(x)\delta x +\frac{1}{2} d^2 f^{\muu}_0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]

    这里，(f^{\muu}_0)是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量(r)，它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：

    [ r(x)= r_0(x)+ dr_0(x)\delta x +\frac{1}{2} d^2r_0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]

    重点来了，(r_0)是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：

    [ df(x)=\lim_{\delta x o 0}\frac{f(x +\delta x)- f(x)}{\delta x}]……”

    唰唰唰……

    乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。

    “神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？”

    当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。

    “不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！”

    “是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方程？为什么不能从单变量非线性方程开始？”

    有人不顾规则直接咆哮出声，也有人趁着这个机会开始窃窃私语。

    “丹尼尔，你懂了吗？”

    “我觉得这样的报告会对我们这样年纪的人来说并不公平！”

    “好吧，那么……爱德华？”

    “数学懂与不懂之间只有一线之隔，我的建议是，先把这些过程拍下来。”

    必须得承认，这个回答非常严谨。

    “不至于，我会找组委会要一份录像的，我相信这不难。”

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    “嗨，彼得，你是我们中间最年轻的……”

    “嗯……好像明白了一些，建议从空间特性入手去理解他所说的。”

    “好吧！但我觉得最重要的还是结果！如果结果是正确的，这些才有意义！”

    “关于这个，我好像有点感觉了，结果似乎是对的！”

    “哦？呼……”

    更后面，华夏的一众教授们，此时也处于探讨阶段。

    “老张啊，我感觉咱们不该来的！”

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